ランダウ・リフシッツの力学(増補第3版) §11 問題1のメモです。
エネルギーが
E=ml2˙φ22–mglcosφ=–mglcosφ0運動の積分は次のようになります:
ml22(dφdt)2=mgl(cosφ–cosφ0)l2g(dφdt)2=(cosφ–cosφ0)√l2gdφ√cosφ–cosφ0=dtここで
cosφ=1–2sin2φ2を使って書き直します:
T=4√l2g∫φ00dφ√cosφ–cosφ0=4√l2g1√2∫φ00dφ√sin2φ02–sin2φ2変数を置換します:
sinξ=sinφ2sinφ02微分は次のようになります:
cosφ2sinφ02dφ2=cosξdξ積分を変形します:
T=2√lg∫φ001sinφ02dφ√1–sin2φ2sin2φ02=2√lg∫φ001sinφ02dφ√1–sin2ξ=2√lg∫φ001sinφ02dφcosξ=2√lg∫π/202cosξdξcosξcosφ2=4√lg∫π/20dξ√1–sin2φ2=4√lg∫π/20dξ√1–sin2φ02sin2ξ=4√lgK(sin2φ02)第1種の完全楕円積分
K(k)=∫π/20dξ√1–k2sin2ξと書きます。
k=sin(φ0/2)≈φ0/2≪1の時は
(1–k2sin2ξ)1/2≈1+12k2sin2ξ+⋯=1+12k21−cos2ξ2+⋯と書くことが出来ます。
最終的に次のようになります:
T=4√lgK(sin2φ02)≈4√lg∫π/20(1+12k21−cos2ξ2+⋯)dξ=4π2√lg(1+12(φ02)212+⋯)=2π√lg(1+φ2016+⋯).L D Landau,E. M. Lifshitz Butterworth-Heinemann 1982-01-29